А. Толстой, «Золотой ключик,
|
АХТУНГ! Ссылаться на страницы, но не на ФАЙЛЫ!
Скачать текст «Золотой ключик, или Приключения Буратино» в формате .txt с буквой Ё - ZIP
|||||||||||||||||||||||||||
| ГЛАВНАЯ | РАДИОСПЕКТАКЛИ | ОПЕРЕТТА | БИБЛИОФИЛ | КЛИМОВ | ГОЛГОФА-2 | ГОЛГОФА-3 |
А. Толстой, «Золотой ключик,
|
АХТУНГ! Ссылаться на страницы, но не на ФАЙЛЫ!
Скачать текст «Золотой ключик, или Приключения Буратино» в формате .txt с буквой Ё - ZIP
|||||||||||||||||||||||||||
Чугунные ванны - ванны чугунные roca. Чугунные ванны 170х75.
Занимательные и практические знания: ТЕОРИЯ ЦВЕТА.
Если слой прозрачного покрытия также окрашен, то наблюдается еще более значительное увеличение насыщенности цвета. Рассмотрение вопроса о преобразовании света такой поверхностью является хорошим введением к описанию влияния толщины слоя материала на его цвет, поэтому разберем этот пример более подробно. Предположим, что в вышеприведенном примере 25% света, диффузно отраженного от нижней поверхности, снова отражается вниз верхней поверхностью слоя и что слой, нанесенный на поверхность, имеет селективное поглощение, а диффузно рассеивающий свет слой, находящийся под ним, не обладает селективными свойствами. Это подобно случаю нанесения цветного прозрачного слоя на белую поверхность, диффузно отражающую свет. Каждый раз, когда свет проходил бы через этот слой, наблюдалось бы его избирательное поглощение. Пусть кривая пропускания этого слоя имеет вид, как показано на фиг. 5.20. Как только свет достигнет гладкой поверхности слоя и отразится от нее, он дважды пройдет через этот слой. При каждом прохождении света через слой часть его поглощается (кривая фиг. 5.20). Кривые для второго, четвертого и восьмого прохождений света через слой показаны на фиг. 5.21. Если каждый раз от верхней поверхности отражается 25% света, то такое же количество, или света, пройдет через слой два раза;
А. М. Ивенс
74X74, или 7x6, часть' пройдет четыре раза; 7x6X74, или 7б4, пройдет шесть раз и т. д. Результат первых четырех двойных прохождении света через слой приведен на фиг. 5.22. Пунктирная кривая, нанесенная для сравнения в том же масштабе, показывает результат а ≈ однократное отражение; б ≈ суммарный результат первых четырех отражений.
однократного прохождения света через слой в прямом и обратном направлениях. В этом случае визуально наблюдается значительное углубление цвета по сравнению с простым удвоением поглощения, которое наблюдалось бы при гладкой поверхности предмета под лаковым слоем. Заметим, что если между цветным слоем и рассеивающей поверхностью имеется воздушная прослойка, например при расположении на поверхности материала светофильтра, подобный эффект не наблюдается. Это можно объяснить на основе прнятия О Предельном угле отражения. Когда свет падает на гладкую поверхность, то часть его, прошедшая внутрь среды, отклоняется в направлении к перпендикуляру к линии раздела среды, если показатель преломления первой среды меньше, чем второй, или в направлении от перпендикуляра, если показатель преломления первой среды больше, чем второй. Так как показатель преломления
Воздух
Фиг. 5.23. Диаграмма, иллюстрирующая явление полного внутреннего отражения.
при угле падения света из воды, большем чем 49╟, на границу раздела вода ≈ воздух весь свет, идущий от источника, отражается обратно в воду.
воздуха очень небольшой (практически равный показателю преломления вакуума), то свет, падаюш;ий из воздуха на любую поверхность, всегда может войти в нее, хотя для больших углов часть отраженного света может быть значительной. Однако, если свет попадает на поверхность раздела из среды с большим показателем преломления, это правило не применимо. При определенном угле падения свет может отклониться от перпендикуляра настолько сильно, что пойдет параллельно поверхности; при этом часть света, падаюш;ая на поверхность под большим углом, полностью отражается внутрь среды (явление полного внутреннего отражения)-. Это положение проиллюстрировано на фиг. 5.23.чСвет, входяи;ий в слой материала, с обеих сторон окруженного воздухом, проходит через него значительно более свободно и с меньшей степенью внутреннего отражения, чем в том случае, когда воздух имеется только с одной стороны. Это особенно справедливо тогда, когда нижняя поверхность рассеивает свет даже в том случае, если он входит в материал в виде параллельного пучка. От верхней поверхности свет отражается под всевозможными углами. Когда две поверхности находятся в плотном контакте без промежутков между ними, про них говорят, что они находятся в оптическом контакте. Свет, отраженный от прозрачной поверхности, находяи;ейся в оптическом контакте с поверхностью, расположенной под ней, сильно отличается от света, отраженного от поверхности, не имеюи;ей такого контакта.
Законы Бугера и Бэра
Рассмотрим случай, когда изменяется толщина слоя материала, селективно поглощающего (но не рассеивающего) свет. Предположим, что имеются два слоя, изготовленных из одинакового материала, но один из них в 4 раза толще другого. Возьмем, например, цветной желатиновый светофильтр и четыре таких же светофильтра, находящихся в оптическом контакте. На фиг. 5.24 показаны кривые спектрального пропускания для одного и для четырех слоев. По кривой более тонкого светофильтра можно построить кривую для более толстого составного светофильтра. При длине световой волны 526 ммкм пропускание света составляет 50%, т. е. половину. Такое же уменьшение интенсивности света будет происходить в каждом слое. Для четырех слоев оно составит, следовательно, /16, или (1/2), количества исходного света. Таким образом, если пропускание света слоем при некдторой длине волны равно Т, а толщина другого слоя в п раз больше толщины исходного слоя, то можно написать, что пропускание слоя толщиной п при этой длине волны равно Т, о выражение известно как закон Бугера Его можно сформулировать следующим образом: результат, наблюдамый при изменении толщины цветного прозрачного слоя, будет таким же, как и при прохождении света через соответствующее число тонких слоев, находящихся в оптическом контакте. Важно заметить, что из этого закона следует, что толстый слой окрашенного материала не может иметь такую же кривую пропускания, какую имеет тонкий слой. Допустим, что кривая пропускания прозрачного материала имеет вид а, а кривая для большей в 5 раз толщины слоя этого же материала имеет вид б (фиг. 5.25). Первый материал, хотя он и пропускает свет всех длин волн, большее количество энергии пропускает в центральной, а не в длинноволновой части спектра. Когда же толщина слоя в 5 раз больше, положение меняется: пропускание света в длинноволновой части спектра больше, чем в центральной. Это вполне обычное явление для красителей и называют его дихроизм, т. е. двухцветность. Это значит, что описанный материал в тонком слое выглядит зеленым, так как он пропускает много энергии в центральной части спектра, а его более толстый слой выглядит красным, ибо он пропускает много энергии в длинноволновом участке.
Эквивалентом закона Бугера для переменных толщин цветного слоя является закон, которым определяется поглощение слоев ПОСТОЯННОЙ толщины, когда количество поглощающего свет материала изменяется. Предположим, что стеклянная кювета с параллельными стенками наполнена водой, в которой растворен краситель. Избирательное действие этого слоя вызвано поглощением света молекулами красителя. Если бы количество молекул красителя в растворе удвоилось, то в 2 раза увеличилось бы и поглощение света ≈ точно так же, как если бы свет был дважды пропущен через слой поглощающего свет вещества. На приведенном примере показана сущность закона Бэра, а именно: влияние изменения концентрации материала, поглощающего свет, в слое данной толщины такое же, как при изменении, аналогичном толщине слоя исходного материала.
|
РАДИОСПЕКТАКЛИ НА НАШЕМ САЙТЕ |